1.3 Proportsional hisoblagich

Proportsional hisoblagich, ionlashtiruvchi nurlanishni qayd qiluvchi, amplitudasi aniqlangan zarrachaning ionlanishga hajmida yoʻqolgan energiyasiga mutanosib boʻlgan signal yaratuvchi gaz-razryad qurilmasi.

Ionizatsiya kamerasining kamchiliklari juda past oqimdir. Ionizatsiya kamerasining bu kamchiligi gazni kuchaytiruvchi ionlash detektorlarida bartaraf etiladi, bu esa energiya bilan zarralarni ro'yxatga olish imkonini beradi.<10 кэВ, в то время как сигналы от частиц таких энергий в ионизационных камерах «тонут» в шумах усилителя.

Proportsional hisoblagichning ishlashi gazni kuchaytirish hodisasiga asoslanadi.

Gazni kuchaytirish - bu yuqori elektr maydonlarida anodga ketayotgan birlamchi elektronlar detektorning ishchi muhitining neytral atomlarining zarba ionlanishi uchun etarli energiyaga ega bo'lishi sababli detektor hajmidagi erkin zaryadlar sonining ko'payishi. . Bu holda paydo bo'ladigan yangi elektronlar, o'z navbatida, zarba orqali ionlanish uchun etarli energiya olishga muvaffaq bo'ladi. Shunday qilib, o'sib borayotgan elektron ko'chki anodga qarab harakat qiladi. Bu "o'z-o'zini mustahkamlash" elektron oqim(gaz ortishi) 103 -104 ga yetishi mumkin. Ushbu ish tartibi mos keladi proportsional hisoblagich (kamera). Ushbu nom ushbu qurilmada joriy impulsning amplitudasi (yoki yig'ilgan umumiy zaryad) zaryadlangan zarracha tomonidan detektor muhitining birlamchi ionlanishiga sarflangan energiyaga mutanosib bo'lib qolishi haqiqatini aks ettiradi. Shunday qilib, proportsional hisoblagich ionlash kamerasi kabi spektrometrning funktsiyalarini bajarishga qodir. Proportsional hisoblagichlarning energiya o'lchamlari sintillyatsion hisoblagichlarga qaraganda yaxshiroq, lekin yarimo'tkazgichli hisoblagichlarga qaraganda yomonroq.

Zaryadlangan zarracha proportsional hisoblagichni to'ldiradigan gazdan o'tib, o'z yo'li bo'ylab ion-elektron juftlarini hosil qiladi, ularning soni gazdagi zarracha tomonidan yo'qolgan energiyaga bog'liq. Zarracha proporsional hisoblagichda to'liq sekinlashganda, impuls zarrachaning energiyasiga proportsional bo'ladi. Ionizatsiya kamerasida bo'lgani kabi, ta'sir ostida elektr maydoni elektronlar anodga, ionlar katodga o'tadi. Ionlash kamerasidan farqli o'laroq, proportsional hisoblagichning anodiga yaqin joyda, maydon shunchalik kuchliki, elektronlar ikkilamchi ionlanish uchun etarli energiya oladi. Natijada, har bir asosiy elektron o'rniga anodga elektronlar ko'chkisi keladi va proportsional hisoblagichning anodida to'plangan elektronlarning umumiy soni birlamchi elektronlar sonidan ko'p marta ko'pdir. To'liq munosabat

to'plangan elektronlar soni dastlabki raqamga gazning kuchayish koeffitsienti deb ataladi (impulsning shakllanishida ionlar ham ishtirok etadi).

Guruch. 14. b va a zarrachalarning birlashgan manbai bilan olingan proporsional hisoblagichning hisoblash xarakteristikasi.

Gazni kuchaytirish natijasida hosil bo'lgan n ionlar sonining n0 ionlarning boshlang'ich soniga nisbati,

zarracha hosil qilgan gazni kuchaytirish koeffitsienti M deyiladi

10 ≤ M ≤ 10000. M koeffitsienti zarrachalar energiyasiga, ish turiga (energetikani hisoblash yoki o'lchash) va signal-shovqinning optimal nisbatiga qarab tanlanadi. Energiyani o'lchashda ular M qiymatini iloji boricha kichikroq olishga harakat qilishadi, chunki bu holda hisoblagichdagi kuchlanish uning joriy kuchlanish xarakteristikasining tekisroq qismiga to'g'ri keladi va quvvat manbaidan juda yuqori kuchlanish barqarorligi talab qilinmaydi. Zarrachalarni hisoblashda yuqori kuchlanish barqarorligi kerak emas va M ning yuqori qiymatlari, shu jumladan cheklangan proportsionallik mintaqasi ham ishlatilishi mumkin.

Gazni kuchaytirish har qanday vaqtda sodir bo'ladi

elektrodlarning geometriyasi, ammo silindrsimon proportsional hisoblagichlar, ular bilan tavsiflanadi

past ish kuchlanishlari, keng qo'llash imkoniyatlari va ixchamlik.

Guruch. 15. Bo'ylama (a) va ko'ndalang (b) kesimlardagi proportsional hisoblagichning diagrammasi (Geyger hisoblagichi va silindrsimon ionlash kamerasi xuddi shunday tuzilgan): 1 - anod filamenti, 2 -

silindrsimon katod, 3 - izolyator, 4 - zaryadlangan zarrachaning traektoriyasi, 5 - elektron ko'chki. Asil gaz atomlarining birlamchi ionlanishi natijasida zarracha tomonidan yaratilgan elektronlar va ionlar mos ravishda quyuq va oq doiralar sifatida ko'rsatilgan.

Strukturaviy ravishda, mutanosib hisoblagich odatda silindr o'qi bo'ylab yupqa metall ip shaklida anodli silindrsimon kondansatör shaklida amalga oshiriladi, bu anod yaqinidagi elektr maydon kuchini ta'minlaydi, bu qolganlarga qaraganda ancha yuqori. detektor maydoni. Anod va katod o'rtasidagi 1000 voltlik potentsial farq bilan anod filamenti yaqinidagi maydon kuchi 40 000 volt / sm ga yetishi mumkin, katodda esa yuzlab volt / sm ga teng. Ipning diametri (volfram yoki po'lat) 0,05 dan 0,3 mm gacha bo'lgan oraliqda tanlanadi. Ipning yuzasi jilolangan, chunki kichik sirt pürüzlülüğü yig'uvchi elektrod yaqinidagi elektr maydonini sezilarli darajada buzadi.

Guruch. 16. Silindrsimon proportsional hisoblagichning dizayni: 1 - yig'uvchi elektrod; 2 - xavfsizlik halqasi; 3 - izolyator; 4 - tana.

Gazni kuchaytirish anod yaqinida filamentning diametri bilan taqqoslanadigan masofada amalga oshiriladi va qolgan yo'llarda elektronlar maydon ta'sirida "ko'paytirilmasdan" o'tadi. Proportsional hisoblagich ko'chkilarda hosil bo'lgan fotonlarni o'zlashtiradigan oz miqdordagi ko'p atomli gazlar qo'shilishi bilan inert gazlar bilan to'ldiriladi (ishchi gaz drift elektronlarini o'zlashtirmasligi kerak). Gaz bosimi keng miqyosda o'zgarib turadi - 50 dan 760 mm Hg gacha. Art.

Hisoblagich tanasi uchun mis, guruch, alyuminiy va boshqa materiallar mos keladi. Minimal devor qalinligi d 0,05 mm materiallarning mustahkamligi va ish hajmining zichligi holati bilan cheklangan. Past bosim ostida gaz bilan to'ldirilgan hisoblagich korpusi tashqi atmosfera bosimiga bardosh berishi kerak.

Guruch. 17. Absolyut b - ni o'lchash uchun 4p hisoblagichni loyihalash.

faoliyat: 1 – diafragma; 2 – manba ushlagichi; 3 - rezina muhr; 4 - yig'uvchi elektrod.

Manbalarning mutlaq b-faolligi juftlashgan yarim sharsimon proportsional hisoblagichlar bo'lgan 4p-hisoblagichlar bilan o'lchanadi (17-rasm). Hisoblagichlarga nisbatan nosimmetrik tarzda joylashgan folga ustidagi har bir yarim sharning ichida. U 4p qattiq burchak ostida b zarrachalarni chiqaradi. Deyarli barcha chiqarilgan b -zarralar hisoblagich tomonidan qayd etiladi va uning hisoblash tezligi taxminan manba faolligiga teng. 4p hisoblagich bilan faollikni aniqlashda folga va faol modda qatlamidagi b zarrachalarini singdirish uchun tuzatishlar kiritiladi. Sferiklardan tashqari, 4p hisoblagichlarning boshqa shakllari ham qo'llaniladi. 4p hisoblagichlarning katodlari to'rtburchaklar yoki yarim silindrsimon bo'lishi mumkin.

18-rasm. Proportsional hisoblagichni ulash sxemasi.

Proportsional hisoblagichning tipik xususiyatlari: gazning o'sishi ~ 103 -104 (lekin 106 yoki undan ko'pga yetishi mumkin); pulsning amplitudasi ~ 10-2 V proportsional hisoblagich sig'imi c. taxminan 20 pf; Ko'chkining rivojlanishi ~ 10-9 - 10-8 sekund ichida sodir bo'ladi, ammo hisoblagich chiqishida signal paydo bo'lishi lahzaga bog'liq.

ionlashtiruvchi zarrachaning o'tish joyi, ya'ni elektronning silamentga siljishi vaqtidan boshlab. ~ 1 sm radiusda va ~ 1 atm bosimda, zarrachaning o'tishiga nisbatan signalning kechikish vaqti ~ 10-6 sek. Energiya o'lchamlari bo'yicha proportsional hisoblagich sintilatsiya hisoblagichidan ustundir, lekin yarimo'tkazgichli detektordan past. Biroq, mutanosib hisoblagichlar energiya oralig'ida ishlashga imkon beradi< 1 кэВ , где полупроводниковые детекторы неприменимы.

Guruch. 19. Proportsional hisoblagichning blok diagrammasi: 1 –

proportsional hisoblagich; 2 – yuqori kuchlanishli stabillashgan kuchlanish manbai; 3 – keng polosali chiziqli kuchaytirgich; 3a – masofaviy kuchaytirgich bloki (katod izdoshi); 4 – amplituda diskriminatori; 5 – tartibga soluvchi qurilma; 6 - impulsli osiloskop.

Agar anod va katod o'rtasidagi potentsial farq yana oshirilsa va gazni olish koeffitsienti >104 qiymatlarga oshirilsa, detektordagi zarracha yo'qotgan energiya va oqim impulsining kattaligi o'rtasidagi proportsionallik buziladi. pastga. Qurilma cheklangan proportsionallik rejimiga o‘tadi va endi spektrometr sifatida emas, faqat zarracha hisoblagich sifatida foydalanish mumkin. Proportsional hisoblagichning vaqt o'lchamlari 10-7 s ga yetishi mumkin.

Doimiy nurlanish intensivligida va tizim sezgirligida impulsni hisoblash tezligi elektrodlardagi kuchlanishga bog'liq. Bu bog'liqlik sanash xarakteristikasi deb ataladi. U>U 0 kuchlanish kesimida hisoblash xarakteristikasi gorizontal kesimga (plato) ega bo'lib, unda hisoblash tezligi doimiy bo'ladi. Platodagi barcha zaryadlangan zarralardan impulsning amplitudasi kontaktlarning zanglashiga olib keladigan sezuvchanlik chegarasidan kattaroqdir. Shuning uchun sxema proportsional hisoblagichga kiradigan barcha zaryadlangan zarralarni qayd qiladi.

a zarrachalar uchun proportsional hisoblagichlar platosi past kuchlanishlarda boshlanadi. Platoga keskin chiqish faqat monoenergetik a zarrachalarning parallel nurlari uchun kuzatiladi. Agar a zarralar teng bo'lmagan energiyaga ega bo'lgan gazda turli yo'nalishlarda harakat qilsa, u holda yuqori kuchlanishli hududda platoga silliq yaqinlashish sodir bo'ladi. b-zarralar uchun platoga yuqori sezgir sxemalar yordamida yoki 1 atm dan yuqori bosimdagi gaz bilan to'ldirish orqali erishiladi. Bu proportsional hisoblagichlarning kamchiliklaridan biri bo'lib, ulardan b-zarrachalarni aniqlashda foydalanishni qiyinlashtiradi.

Plato bir oz burchak ostida kuchlanish o'qiga moyil. Platoning qiyaligi (0,1%) begona manbalardan birlamchi ionlanish natijasida gazda soxta razryadlarning paydo bo'lishi bilan izohlanadi.

Platoda ishlaydigan proportsional hisoblagich barcha zaryadlangan zarralarni qayd qiladi. Plato ostidagi hududda barcha zarralar hisoblagich tomonidan qayd etilmaydi va uning samaradorligi pasayadi. Shu sababli, proportsional hisoblagichning eng maqbul ishlash tartibi plato hududida bo'lib, u erda zaryadlangan zarralar uchun samaradorlik 100% ga yaqin.

Proportsional hisoblagichlar ionlashtiruvchi nurlanishning barcha turlarini ro'yxatga olish uchun ishlatiladi. a - zarralar, elektronlar, yadro parchalanish qismlari va boshqalarni, shuningdek, neytronlar, gamma va rentgen kvantlarini qayd qilish uchun proportsional hisoblagichlar mavjud. Ikkinchi holda, neytronlar, g - va rentgen kvantlarining hisoblagichni to'ldiruvchi gaz bilan o'zaro ta'sir qilish jarayonlari qo'llaniladi, buning natijasida proportsional hisoblagich tomonidan qayd etilgan ikkilamchi zaryadlangan zarralar hosil bo'ladi.

Proportsional hisoblagich 30-40-yillarda yadro fizikasida muhim rol o'ynadi. 20-asr, ionlash kamerasi bilan bir qatorda, deyarli yagona spektrometrik detektor edi. Proportsional hisoblagich 60-yillarning oxirida yuqori energiyali zarralar fizikasida qayta tug'ildi. dan iborat proportsional palata shaklida katta raqam(102 -103) bir xil tekislikda va bir xil gaz hajmida joylashgan proportsional hisoblagichlar. Bunday qurilma nafaqat har bir alohida hisoblagichda zarrachaning ionlanishini o'lchash, balki uning o'tish joyini qayd etish imkonini beradi. Proportsional kameralarning odatiy parametrlari: qo'shni anod filamentlari orasidagi masofa ~ 1 - 2 mm,

anod va katod tekisliklari orasidagi masofa ~1 sm; aniqlik vaqti ~ 10-7 sek.

Guruch. 20. Proportsional hisoblagich sxemasi: a - elektronlar siljishi hududi; b - gazni yaxshilash hududi.

Mikroelektronikaning rivojlanishi va kompyuterlarning eksperimental texnologiyaga kiritilishi proporsional kameradan barcha ma'lumotlarni saqlaydigan va qayta ishlovchi kompyuterga bevosita ulangan o'n minglab alohida iplardan iborat tizimlarni yaratishga imkon berdi. Shunday qilib, u ham yuqori tezlikdagi spektrometr, ham trek detektoridir. 70-yillarda drift paydo bo'ldi

zarrachaning o'tish joyini o'lchash uchun ko'chki paydo bo'lishidan oldin bo'lgan elektronlarning siljishi ishlatiladigan kamera. Ayrim proporsional hisoblagichlarning anodlari va katodlarini bir xil tekislikda almashtirib, elektronlar siljishi vaqtini o‘lchab, kameradan o‘tayotgan zarrachaning joylashishini yuqori aniqlikda (~ 0,1 mm) bir qancha iplar 10 bilan o‘lchash mumkin. proportsional palatadagiga qaraganda bir baravar kam. Proportsional hisoblagichlar nafaqat yadro fizikasida, balki kosmik nurlar fizikasida, astrofizikada, texnikada, tibbiyotda, geologiyada, arxeologiyada va boshqalarda ham qo'llaniladi. Masalan, "Lunoxod-1" ga o'rnatilgan proportsional hisoblagich yordamida rentgen floresansi yordamida oy yuzasi moddasining kimyoviy elementar tahlili o'tkazildi.

Proportsional hisoblagichlarda gazni kuchaytirishdan foydalanish ionlash kameralariga nisbatan o'lchovlarning sezgirligini va mavjudligini sezilarli darajada oshirishga imkon beradi.

hisoblagichlarda kuchaytirishning mutanosibligi yadro zarralarining energiyasini aniqlash va ularning tabiatini xuddi ionizatsiya kameralarida bo'lgani kabi o'rganish imkonini beradi.

Proportsional hisoblagichlar ionlashtiruvchi zarrachalar sonini qayd etish, ularning energiyasini (impuls rejimi) aniqlash, shuningdek, mos keladigan ish rejimlari bo'lgan ionlash kameralariga o'xshash o'rtacha oqim (integral rejim) bo'yicha radiatsiya oqimlarini o'lchash uchun ishlatiladi.

Proportsional hisoblagichlar alfa, beta zarralar, protonlar, gamma kvantlar va neytronlarni ro'yxatga olish uchun ishlatiladi. Proportsional hisoblagichlar ko'pincha geliy yoki argon bilan to'ldiriladi. Zaryadlangan zarralar va gamma kvantlarni ro'yxatga olishda, ro'yxatga olishdan oldin zarrachalar tomonidan energiya yo'qotilishining oldini olish uchun ingichka kirish oynalari qo'llaniladi. Ba'zan manba hisoblagichning hajmiga joylashtiriladi. 20 keV dan kam energiyali yumshoq gamma nurlarini aniqlash samaradorligi 80% dan ortiq. Ko'proq energetik gamma kvantlarni qayd etish samaradorligini oshirish uchun ksenon ishlatiladi.

Zaryadlangan zarrachani yoki g-kvantni ro'yxatga olishning zaruriy sharti hisoblagichning ish hajmida kamida bitta juft ionni yaratishdir. Har qanday ionlashtiruvchi zarracha uchun bunday hodisaning ehtimoli birga yaqin. Gamma kvantlar yuqori penetratsion kuchga ega va ular uchun gazda ikkilamchi elektron hisoblagich hosil bo'lish ehtimoli va shuning uchun ro'yxatga olish ehtimoli birlikning kichik qismlaridir.

Gamma kvant hisoblagichning ish hajmidan o'tganda, u fotoelektrik effekt va juft hosil bo'lish effekti natijasida ikkilamchi elektron hosil qiladi. Biroq, kam energiyali gamma kvantlar uchun faqat fotoelektr effekti muhim (juft hosil bo'lish effektining chegara energiyasi 1,01 MeV). Fotoelektrik effektning kesmasi moddaning atom raqami Z 5 ga ortishi bilan ortadi. Shuning uchun, fotonni ro'yxatga olish samaradorligini oshirish uchun hisoblagichni katta Z (kripton yoki ksenon) bilan gaz bilan to'ldirish kerak.

Proportsional hisoblagichlar asosan past energiyali nurlanishni o'lchash uchun ishlatilganligi sababli (o'nlab kiloelektronvoltlar tartibida), keyin muayyan talablar radiatsiyani hisoblagichning ish hajmiga o'tkazadigan oynaning materialiga qo'llaniladi. Deraza materiali o'rganilayotgan energiya diapazoni uchun undagi assimilyatsiya minimal bo'lishi uchun tanlangan. Oddiy proportsional hisoblagich 70 mkm qalinlikdagi berilliy oynali detektor bo'lib, umumiy bosim P = 0,8 atm bo'lgan 90% Xe + 10% CH4 gaz aralashmasi bilan to'ldirilgan. Bunday hisoblagich 10 keV g-kvant energiyasi bilan deyarli 100% samaradorlikka ega.

Neytronlarni ro'yxatga olishda proportsional hisoblagichlar 3 He yoki 10 BF3 gazlari bilan to'ldiriladi. Ishlatilgan reaktsiyalar

n + 3 He → 3 H + 1 H + 0,764 MeV

n + 10 B → 7 Li* + 4 He 7 Li + 4He + (0,48 MeV) +2,3 MeV (93%) n + 10 B → 7 Li + 4 He + 2,8 MeV (7%).

Termal neytronlar uchun oxirgi reaksiyaning samarali kesimi juda katta.

Neytronlar bu reaktsiyalar natijasida kelib chiqqan va hisoblagichda ionlanishni keltirib chiqaradigan zaryadlangan zarralar tomonidan aniqlanadi. Tez neytronlarni ro'yxatga olish ehtimoli sekinlarga qaraganda ancha past va tez neytron hisoblagichlarining samaradorligi foizning bir qismidan oshmaydi.

Proportsional hisoblagich

Ionizatsiya kamerasining kamchiliklari juda past oqimdir. Ionlash kamerasining bu kamchiligi gaz bilan kuchaytirilgan ionizatsiya detektorlarida bartaraf etiladi. Bu energiya bilan zarralarni aniqlash imkonini beradi< 10 кэВ, в то время как сигналы от частиц таких энергий в ионизационных камерах "тонут" в шумах усилителя.
Gazni kuchaytirish - bu yuqori elektr maydonlarida anodga ketayotgan birlamchi elektronlar detektorning ishchi muhitining neytral atomlarining zarba ionlanishi uchun etarli energiyaga ega bo'lishi sababli detektor hajmidagi erkin zaryadlar sonining ko'payishi. . Bu holda paydo bo'ladigan yangi elektronlar, o'z navbatida, zarba orqali ionlanish uchun etarli energiya olishga muvaffaq bo'ladi. Shunday qilib, o'sib borayotgan elektron ko'chki anodga qarab harakat qiladi. Elektron oqimining bu "o'z-o'zini kuchaytirishi" (gazni kuchaytirish koeffitsienti) 10 3 -10 4 ga yetishi mumkin. Ushbu ish tartibi mos keladi proportsional hisoblagich (kamera). Ushbu nom ushbu qurilmada joriy impulsning amplitudasi (yoki yig'ilgan umumiy zaryad) zaryadlangan zarracha tomonidan detektor muhitining birlamchi ionlanishiga sarflangan energiyaga mutanosib bo'lib qolishi haqiqatini aks ettiradi. Shunday qilib, proportsional hisoblagich ionlash kamerasi kabi spektrometrning funktsiyalarini bajarishga qodir. Proportsional hisoblagichlarning energiya o'lchamlari sintillyatsion hisoblagichlarga qaraganda yaxshiroq, lekin yarimo'tkazgichli hisoblagichlarga qaraganda yomonroq.
Strukturaviy ravishda, mutanosib hisoblagich odatda silindrsimon kondansatör shaklida silindrning o'qi bo'ylab yupqa metall ip shaklida anod bilan amalga oshiriladi (1-rasm), bu anod yaqinidagi elektr maydon kuchini sezilarli darajada ta'minlaydi. detektor maydonining qolgan qismidan yuqori. Anod va katod o'rtasidagi 1000 voltlik potentsial farq bilan anod filamenti yaqinidagi maydon kuchi 40 000 volt / sm ga yetishi mumkin, katodda esa yuzlab volt / sm ga teng.

Agar anod va katod o'rtasidagi potentsial farq yana oshirilsa va gazning daromad koeffitsienti >10 4 qiymatlarga oshirilsa, u holda detektordagi zarracha tomonidan yo'qotilgan energiya va oqim impulsining kattaligi o'rtasidagi proportsionallik boshlanadi. sindirish. Qurilma cheklangan proportsionallik rejimiga o‘tadi va endi spektrometr sifatida emas, faqat zarracha hisoblagich sifatida foydalanish mumkin.
Proportsional hisoblagichning vaqt o'lchamlari 10 -7 s ga yetishi mumkin.
Proportsional hisoblagichlar alfa, beta zarralari, protonlar, gamma nurlari va neytronlarni ro'yxatga olish uchun ishlatiladi. Proportsional hisoblagichlar ko'pincha geliy yoki argon bilan to'ldiriladi. Zaryadlangan zarralar va gamma kvantlarni ro'yxatga olishda, ro'yxatga olishdan oldin zarrachalar tomonidan energiya yo'qotilishining oldini olish uchun ingichka kirish oynalari qo'llaniladi. Ba'zan manba hisoblagichning hajmiga joylashtiriladi. Energiyaga ega yumshoq gamma kvantlarni aniqlash samaradorligi< 20 кэВ >80%. Ko'proq energetik gamma nurlarini yozish samaradorligini oshirish uchun ksenon ishlatiladi.
Neytronlarni ro'yxatga olishda proportsional hisoblagichlar 3 He yoki 10 BF 3 gazlari bilan to'ldiriladi. Ishlatilgan reaktsiyalar

Bu aniqlangan zarrachaning ionlanish natijasida hajmida yo'qolgan energiyasiga proportsionaldir. To'ldiruvchi gazdan o'tuvchi zaryadlangan zarracha. pp., o'z yo'li bo'ylab ion-elektron juftlarini hosil qiladi, ularning soni gazdagi zarracha tomonidan yo'qotilgan energiyaga bog'liq. P.dagi zarracha butunlay sekinlashganda. impuls zarrachaning energiyasiga proportsionaldir. Ionlash kamerasida bo'lgani kabi, elektr maydon ta'sirida elektronlar anodga, ionlar katodga o'tadi. P. ning anod yaqinidagi ionlash kamerasidan farqli oʻlaroq. maydon shunchalik kuchliki, elektronlar ikkilamchi ionlanish uchun etarli energiya oladi. Natijada, har bir asosiy elektron o'rniga anodga elektronlar ko'chkisi keladi va PS anodida to'plangan elektronlarning umumiy soni birlamchi elektronlar sonidan ko'p marta ko'pdir. Yig'ilgan elektronlar umumiy sonining boshlang'ich soniga nisbati gazning kuchayish koeffitsienti deb ataladi (puls hosil bo'lishida ionlar ham ishtirok etadi). P.larda. Odatda katod silindr, anod esa silindrning o'qi bo'ylab cho'zilgan nozik (10-100 mikron) metall ipdir (rasmga qarang). Gazni kuchaytirish anod yaqinida filamentning diametri bilan taqqoslanadigan masofada amalga oshiriladi va qolgan yo'llarda elektronlar maydon ta'sirida "ko'paytirilmasdan" o'tadi. P.S. ko'chkilarda hosil bo'lgan fotonlarni o'zlashtiradigan oz miqdorda ko'p atomli gazlar qo'shilishi bilan inert gazlar bilan to'ldirilgan (ishchi gaz drift elektronlarini o'zlashtirmasligi kerak). P. s .ning tipik xususiyatlari: gazni olish koeffitsienti Proportsional hisoblagich 103-104 (lekin 106 yoki undan ko'pga yetishi mumkin); impuls amplitudasi Proportsional hisoblagich 10-2 V sig'imli P. s. taxminan 20 pf; Ko'chkining rivojlanishi 10-9-10-8 soniya vaqt oralig'ida sodir bo'ladi, ammo P. ning chiqishida signal paydo bo'ladi. ionlashtiruvchi zarrachaning o'tish joyiga bog'liq, ya'ni. elektron drift vaqtidan filamentga. Proportsional hisoblagichning radiusi 1 sm va Proportsional hisoblagichning bosimi 1 atm bo'lsa, proportsional hisoblagich zarrachasining o'tishiga nisbatan signalning kechikish vaqti 10-6 sek. P. ning energiya ruxsatiga ko'ra. sintillyatsion hisoblagichdan ustun, lekin yarimo'tkazgichli detektordan past. Biroq, P. s. energiya mintaqasida ishlashga imkon beradi, bu ham yuqori tezlikdagi spektrometr, ham trek detektori; 70-yillarda drift kamerasi paydo bo'ldi, unda ko'chki paydo bo'lishidan oldingi elektronlar siljishi zarrachaning o'tish joyini o'lchash uchun ishlatiladi. Alohida P.larning anodlari va katodlarini almashtirib turish. bir tekislikda va elektronning siljishi vaqtini o'lchash orqali kameradan o'tadigan zarrachaning joylashishini yuqori aniqlik bilan (Proportsional hisoblagich 0,1 mm) proportsional kameraga qaraganda 10 marta kamroq iplar soni bilan o'lchash mumkin. P.S. nafaqat yadro fizikasida, balki kosmik nurlar fizikasida, astrofizikada, texnikada, tibbiyotda, geologiyada, arxeologiyada va boshqalarda ham qoʻllaniladi. Misol uchun, "Lunoxod-1" da o'rnatilgan P. s. Oy sirtining moddasining kimyoviy elementar tahlili rentgen nurlari floresansi yordamida amalga oshirildi. Lit.: Veksler V., Groshev L., Isaev B., Radiatsiyani o'rganish uchun ionlash usullari, . - L., 1949; Ro'yxatga olish tamoyillari va usullari elementar zarralar, trans. ingliz tilidan, M., 1963; Kalashnikov. I., Qozodaev M.S., Elementar zarrachalarning detektorlari, M., 1966 (Eksperimental usullar. yadro fizikasi, . 1). V. S. Kaftanov, . V. Strelkov.

Gazni ionlashtiruvchi nurlanish hisoblagichlari detektor bo'lib, ionlashtiruvchi nurlanishni qayd qilish uchun mo'ljallangan. Kuchaytirish uchun gaz razryadi ishlatiladi. Ushbu toifadagi detektorlar yuqori sezuvchanlikka ega, shuning uchun ular gaz bilan to'ldirilgan hisoblagich hajmida paydo bo'ladigan alohida zarralarni aniqlashga qodir. Gaz chiqarish turiga qarab men quyidagi gaz hisoblagichlarini ajrataman:

Proportsional (o'z-o'zidan ta'minlanmagan gazni tushirish fenomeni asosida);

Geiger-Myuller hisoblagichlari (o'z-o'zidan ta'minlangan gaz chiqarishga asoslangan).

Proportsional hisoblagichlar

Proportsional hisoblagichlar gaz chiqarish detektorlari guruhiga kiradi. Bu nom ularga berilgan, chunki hisoblagichning chiqishidagi elektr signali, zarrachaning yo'li to'liq uning ichida bo'lishi sharti bilan, ish hajmida aniqlangan zarracha tomonidan yo'qolgan energiyaga amplituda proportsionaldir. Proportsional hisoblagich yordamida siz o'lchashingiz mumkin energiya spektrlari ionlashtiruvchi nurlanish maydonlari. Proportsional hisoblagichlar tizimli ravishda silindrsimon ionlash kameralaridan farq qilmaydi, lekin ularning gaz bilan to'ldirish (odatda 90% argon va 10% metan) va ish rejimi boshqacha. Proportsional hisoblagich, impulsli ionlash kamerasidan farqli o'laroq, elektrodlarda yuqori kuchlanishda ishlaydi, ya'ni ikkilamchi ta'sir ionizatsiyasining boshlanishi uchun nozik anod elektrod yuzasi yaqinida sharoitlar paydo bo'ladigan oqim kuchlanishining o'sha hududida ishlaydi. (Ikkilamchi ta'sirli ionlanish - bu birlamchi ionlanish natijasida hosil bo'lgan elektronlarning o'zlari etarli darajada ionlanishni hosil qilish qobiliyatiga ega bo'lgan jarayondir. kinetik energiya). Hisoblagich ko'pincha koaksiyal silindrsimon geometriyada ishlab chiqilgan. Anod silindrsimon korpusning o'qi bo'ylab qat'iy ravishda cho'zilgan nozik metall ip (0,1 mm) shaklida ishlab chiqariladi. Hisoblagichning hajmi ko'p atomli gazlar qo'shilishi bilan inert gaz bilan to'ldiriladi. Gaz bosimi atmosferaga yaqin yoki biroz yuqoriroq tanlangan. Anodga katodga nisbatan bir necha yuz V musbat kuchlanish U 0 qo'llaniladi. Hisoblagich hajmida bir xil bo'lmagan elektr maydoni paydo bo'ladi, uning kuchi 1/r qonuniga muvofiq anodga yaqinlashganda o'zgaradi, bu erda r - hisoblagich hajmidagi radiusning joriy qiymati. Maydon kuchining o'zgarishi elektronlarning anod tomon tezlashishiga olib keladi. Anod yuzasi yaqinida elektronlar shunday energiyaga tezlashadiki, ular ishchi gazning ikkilamchi zarba ionlanishini hosil qilish qobiliyatiga ega bo'ladilar. Ikkilamchi ionlanish jarayonida ionlarning ko'payishi jarayoni bir necha avlodlar bilan chegaralanadi, lekin boshqarilmaydigan ko'chkiga aylanmaydi. Birlamchi ionlanish to'xtashi bilanoq razryad to'xtaydi. Ushbu turdagi gazning chiqishi o'z-o'zidan ta'minlanmagan deb ataladi, ya'ni unga qo'shimcha ta'sir qilmasdan to'xtashga qodir. Impuls kattaligining gaz detektoridagi kuchlanishga bog'liqligi grafigini ko'rib chiqamiz (1-rasm).

1 - Ionizatsiya kamerasi maydoni. Past kuchlanishlarda proportsional hisoblagich ionlash kamerasi kabi ishlaydi, oqim kuchlanishga bog'liq emas, lekin gaz hajmida hosil bo'lgan ionlar soni bilan belgilanadi. Keyinchalik, kuchlanish kuchayishi bilan zarba ionlashuvi fenomeni tufayli impuls kuchayadi;

2 - proportsional maydon. Proportsional hisoblagich shunday ishlaydiki, impulslarning amplitudasi gazni kuchaytirishni hisobga olgan holda ionlanishga mutanosib bo'ladi;

3 – Cheklangan mutanosiblik hududi. Kuchlanishning yanada ortishi bilan gazning kuchayishi* mutlaq qiymatni oshiradigan va dastlabki ionlanishga bog'liq bo'lgan mintaqa.

4 - Geiger mintaqasi. Bu mintaqada har bir ikkilamchi elektron gazda zaryadsizlanishni keltirib chiqaradi, ya'ni bu mintaqada impulsning kattaligi endi dastlabki ionlanishga bog'liq emas. Geiger-Muller hisoblagichi kabi ishlaydi.

Gazdagi kuchlanishning yanada oshishi bilan ionlanish bilan bog'liq bo'lmagan zaryadsizlanishning ko'payishi kuzatiladi - o'z-o'zidan zaryadsizlanish. Bunday holda, hisoblagichdan foydalanish mumkin emas, chunki gazda buzilish sodir bo'ladi.

Gaz olish omili

Agar hisoblagichning ishchi tanasiga uchayotgan aniqlangan zarracha tomonidan yaratilgan ion juftlari soni n ga teng bo'lsa, ikkilamchi zarba ionlashuvi natijasida hosil bo'lgan ion juftlari soni K ⋅ n ga teng bo'ladi. K ning qiymati gazning daromad koeffitsienti deb ataladi. Signalni shakllantirish vaqtida hisoblagich hajmida mavjud bo'lgan ion juftlari soni orqali gazning daromad koeffitsientini aniqlashingiz mumkin: K = n / n 0, bu erda n 0 - ionlashtiruvchi zarracha tomonidan yaratilgan ion juftlari soni; n - umumiy soni ion juftlari.

Aniqlash samaradorligi

Aniqlash samaradorligi - bu aniqlangan zarralar sonining detektorning ish hajmiga kiradigan barcha zarrachalar soniga nisbati, foizda ifodalangan. Detektor devorlarining materialiga, ularning qalinligi va radiatsiya energiyasiga bog'liq.

Proportsional hisoblagichlarni qo'llash

Proportsional hisoblagichlarni qo'llash doirasi juda keng, bu ularning xususiyatlari bilan belgilanadi. Ularning alfa zarralarini, bo'linish qismlarini, protonlarni va yumshoq gammalarni aniqlash samaradorligi va rentgen nurlanishi(10-20 keV gacha energiya bilan) 100% ga yaqin. Bunday o'lchovlar uchun (ayniqsa, zaryadlangan zarrachalarni o'lchash uchun) yupqa slyuda yoki organik plyonkalardan yasalgan oynali datchiklar qo'llaniladi. Ba'zan radiatsiya manbai hajmning ichiga joylashtiriladi. Proportsional hisoblagichlar sirtlarni ifloslanish uchun tekshirish uchun faol foydalaniladi, shu jumladan tananing, kiyim-kechak, poyabzal va boshqalarning sirtining ifloslanishini nazorat qilish tizimlari. Neytronlarni ro'yxatga olish uchun proportsional hisoblagichlar 3 He yoki 10 BF 3 bilan to'ldiriladi.

Spektrometriya uchun proportsional hisoblagichlardan foydalanish cheklangan. Ko'pgina hollarda, ularga asoslangan tizimlar yarim o'tkazgich va sintillyatsion tizimlardan pastroqdir. Biroq, ishonchlilik va soddalik, agar yuqori energiyali ruxsat talab etilmasa, yarimo'tkazgich detektori qo'llanilmaydigan ~ 0,2 keV energiya hududida ishlash uchun ulardan foydalanishga imkon beradi. Sintilatsiya detektori bilan solishtirganda, proportsional hisoblagichlar yaxshi energiya o'lchamlari, past shovqin va magnit maydonlarga sezgir emas.

PROPORSIONAL COUNTER- gaz chiqarish detektor amplitudasi aniqlangan zarrachaning hajmida chiqarilgan energiyaga mutanosib bo'lgan signal yaratadigan zarralar. P.lar hajmida zarrachaning toʻliq sekinlashishi bilan. signalning amplitudasi zarrachaning energiyasiga proportsionaldir, ya'ni P.s. ham va . P.s., boshqa gaz chiqarish detektorlari kabi, 2 elektrodli gaz hajmi (bir necha sm 3 dan bir necha litrgacha). Dizayndan ionlash kamerasi P.S. anodning yaqinida sezilarli darajada yuqori elektr kuchlanishini ta'minlash uchun ingichka ip yoki uchi shaklida anodning shakli bilan ajralib turadi. anod va katod orasidagi bo'shliqning qolgan qismiga qaraganda maydonlar. Naib. Silindrsimonlar keng tarqalgan. PS, bu erda katod metalldir.

silindr (metr korpusi), uning ichida nozik sim eksenel ravishda cho'zilgan - anod (1-rasm).

Guruch. 1. Proporsional hisoblagich sxemasi: Va - zarrachalar manbai. Zaryadlash energiyaga ega bo'lgan zarracha gazda hosil bo'ladi 0 n=/V - elektron-ion juftlari, bu erdaionlanish umumiy yo'qotishlar zarrachalar energiyasi, V

- Chorshanba elektron-ion juftligini hosil qilish energiyasi. L qarshiligida paydo bo'ladigan oqim (kuchlanish) puls, impulsga (1-100 mV) mutanosib ravishda kuchaytiriladi va yozib olish (tahlil qilish yoki saqlash) elektron qurilmasiga yuboriladi. Gazni kuchaytirish. Zaryaddan hosil bo'lgan birlamchi elektronlar. zarracha gaz natijasida, elektr ta'sirida. maydonlar anod tomon harakatlanadi, yo'lda atomlar bilan qayta-qayta to'qnashadi (2-rasm). Ushbu to'qnashuvlar qisman noelastikdir, chunki ular elektronlarni yo'qotadi. ularning energiyasining bir qismini tashkil qiladi va gaz atomlarini ionlash uchun etarli energiya ololmaydi (20-30 eV). Silindr shaklida P.S. elektr maydon E~, bu erda zarrachaning ipgacha bo'lgan masofasi (3-rasm). Shuning uchun ikkalasi o'rtasida izchillik mavjud. to'qnashuvlar, anodga yaqinlashayotgan elektronlar tobora ortib borayotgan kinetik qiymatlarni oladi. energiya va filamentdan ma'lum masofada energiya ionlash uchun etarli bo'ladi. Olingan ikkilamchi elektronlar birlamchi elektronlar bilan birga gazning keyingi ko'chki ionlanishida (gazni kuchaytirish) ishtirok etadi. Koef. gazni kuchaytirish M< - filamentga kelgan elektronlar sonining birlamchi elektronlar soniga nisbati. Anod yaqinidagi elektron-ion ko'chkisining shakli qiymatga kuchli bog'liq< M:<10 da<10 M E~ 100 ko'chki elektronlarning anodga kelishi yo'nalishi bo'yicha tomchi shaklini oladi; 10 2 da Zaryadlash energiyaga ega bo'lgan zarracha gazda hosil bo'ladi M E~ 4 ko'chki yurak shakliga ega bo'lib, elektronlar kelishi yo'nalishi bo'yicha cho'zilgan; da

>10 4 ko'chki anodni to'liq qoplaydi - keyin o'rtasidagi proportsionallik

0 va signal amplitudasi. Tel anod bo'ylab ko'chkining o'lchami ortishi bilan ortadi mm fraktsiyalardan bir nechtagacha. mm. katod yuzasidan elektronlar, shuning uchun yirtilgan (~10 -4 ehtimollik bilan) fotoelektronlar ham anodga o'tib, tushirish rasmini murakkablashtiradi va ko'chki seriyasini hosil qiladi - ketma-ket so'yilgan impulslar zanjiri bir-biridan masofada joylashgan. elektronlarning katoddan anodga siljishi. Fotoelektron emissiyasi agar gaz tarkibiga inertlardan (Ar, Kr, Xe) qo'shimcha ravishda ultrabinafsha nurlanishini yutuvchi ko'p atomli gazlar (CH 2, C 2 H 2, CO 2 va boshqalar) kiritilsa, zaiflashishi mumkin. Elektron gazlar va bug'larni elektronga yaqinligi (O 2, H 2 O, galogenlar) bilan o'zlashtirganligi sababli, ular P. s aralashmasida bo'ladi. min bo'lishi kerak.

miqdori (O 2 konsentratsiyasi ~10 -5 sm 3). Agar fazoviy omilning ko'chkiga ta'sirini e'tiborsiz qoldiradigan bo'lsak. ionlar, yopishish

elektronlar va fotoelektron emissiya, keyin ionlanish soni qayerda. 1 sm yo'lda elektron to'qnashuvi (birinchi Taunsend koeffitsienti), maydon kuchiga bog'liq E , bosim r va gaz turi. Rose-Korff yaqinlashuvida, bu erda a =N K (K , bosim r va gaz turi. Rose-Korff yaqinlashuvida, bu erda a =- gaz xususiyatlari;

- gaz, - elektron energiyasi), Bu yergaC=

- uzunlik birligiga hisoblagich quvvati, - elektrodlardagi kuchlanish, - ko'chkining boshlanishiga mos keladigan kuchlanish. At (4-rasm). Statistik ma'lumotlar tufayli ko'chki jarayonining tabiati Vc (4-rasm). Statistik ma'lumotlar tufayli ko'chki jarayonining tabiati shuning uchun P. ning aniq xususiyati emas E~ lnM(F 0) bog`liqligining to`g`ri kesimining abscissa o`qi bilan kesishishi bilan aniqlanadi. Chiziqli munosabat tokigacha davom etadi

~ 10 4 . F 0 ning yanada oshishi bilan bog'liqlik chiziqli bo'lishni to'xtatadi (asosan fotoelektron emissiyasi va ionlarning kosmik zaryadi ta'siri tufayli). Mintaqa M~ E~ 10 4 -10 6 chaqirildi. cheklangan proportsionallik maydoni. Katta buzilishiga olib kelishi mumkin (5-rasm). Buzilishning oldini olish uchun söndürme aralashmalari qo'llaniladi - organik. gazlar (CH 4, propan, izobutan, C 2 H 5 OH, metilal va boshqalar), ular fotoabsorbtsiya, dissotsiatsiya va qo'zg'alishni murakkab molekulaga o'tkazish uchun katta kesimga ega. Organik qo'shimcha gaz keng diapazonda gazni kuchaytirish jarayonini barqarorlashtiradi E~ V 0

, Garchi kuchlanishning o'zi talab qilinadigan bo'lsa-da, ortadi.

Signalni sozlash<10 -9 с, однако вследствие того, что электроны в лавине проходят сравнительно малые расстояния (большинство электронов рождаются только на последних стадиях лавины), вклад электронной компоненты в полную амплитуду импульса 10%. Положит. ионы, большинство к-рых расположено от поверхности нити на расстоянии ср. пробега электронов в лавине (15 мкм), после окончания лавины начинают двигаться к катоду, индуцируя изменение потенциала на нём во времени . Birlamchi ionlar va elektronlarning harakati tufayli impuls amplitudasining hissasi kichik.:

- gaz, - elektron energiyasi), Ko'chkining rivojlanish vaqti t e- elektron zaryadi, - ion harakatchanligi (qarang. Mobillik elektronlar va ionlar), n 0 kelish lahzasi hammani dam oladi. ko'chki paydo bo'lgan paytdan boshlab (15)·10 -3 s dan keyin katodga ionlar (6-rasm). Impuls (15) 10-6 s ichida maksimal qiymatning yarmiga etadi, shuning uchun yuqori vaqt aniqligini olish uchun kuchaytirgichning kirish davrlari: farqlovchi zanjirlar (= RC) yoki kechikish chiziqlari.T. Shunday qilib, zarracha (iz) traektoriyasi anodga parallel bo'lgan taqdirda, davomiyligi bo'lgan impulslarni olish mumkin.< 10 -7 с. При произвольной ориентации трека ширина импульса определяется разностью во временах дрейфа первичных электронов от начала (A) va oxiri ( IN) anodga yo'l (2-rasm). Bu vaqtlar 0,1-10 µs ga yetishi mumkin. PS chiqishidagi impulsning kechikish vaqti bir xil tartibda. P. dan foydalanish imkoniyatlarini cheklaydigan birlamchi ionlanish vaqtidan boshlab. V mos keladigan usul.

Guruch. 6. Signalning vaqtincha rivojlanishi turli .

Energiya o'lchamlari. Statistik birlamchi ionlar sonining tebranishlari n 0, shuningdek tebranishlar E~ impulslarning amplitudasini "loyqalash" va erishish mumkin bo'lgan maksimal energiyani aniqlang. ruxsat P. s. (bu komponentlar bir-biriga taxminan teng). Energiya rezolyutsiya taxminan munosabat bilan ifodalanadi

Impuls amplitudasining tarqalishining ortishi elektr taqsimotining buzilishiga olib keladigan strukturaviy kamchiliklar tufayli yuzaga kelishi mumkin. anoddagi maydonlar va maks. Muhimi, masalan, P. s. uzunligidagi izchillik. 1 mikron ~50% amplituda tarqalishiga olib kelishi mumkin. Energiyaga katta ta'sir. o'lchamlari V 0 (0,05%) barqarorligi va gazning tozaligi bilan belgilanadi. Inert gazlar, CO 2, CH 4 va boshqalar uchun elektron biriktirilishi kuzatilmaydi, lekin mavjudligi hatto ahamiyatsiz. miqdori (<0,1%) электроотрицат. молекул Н 2 О, СО, О 2 , С 2 и т. д. приводит к значит. ухудшению энергетич. разрешения, т. к. амплитуда импульса становится зависимой от места образования первичных электронов. Добавки нек-рых газов с потенциалом ионизации, меньшим потенциала ионизации осн. газа, могут приводить к уменьшению ср. энергии, затраченной на образование пары ионов, следовательно к улучшению разрешения.

Vaqt xususiyatlari. Maks. ro'yxatga olish tezligi P. s. gaz aralashmasining bosimi va tarkibiga va anod simining qalinligiga bog'liq. E~ Yuqori ro'yxatga olish stavkalarida oldingi ko'chkidan bo'shashmagan kosmik zaryadda hosil bo'lgan elektron ko'chki zaiflashadi.

Bu zaiflashuv tasodifiy qonun bo'yicha taqsimlanadi va impulslar amplitudasining pasayishiga olib kelmaydi, balki energiyani ham yomonlashtiradi. ruxsat. At. P. ning samaradorligi. a-zarralar, fragmentlar, protonlar, elektronlar va yumshoq g-kvantalarga 100% ga yaqin. Bu zarralarni P.larda qayd etish uchun. yupqa mika yoki organikdan tayyorlangan "derazalar" taqdim etiladi. filmlar Baʼzan nurlanish manbai P.lar hajmining ichiga joylashtiriladi. Ro'yxatga olish uchun va 1 MeV gacha energiya bilan fotovoltaiklardan foydalaniladi. yuqori bosim (r = 150 atm gacha) mag.).

maydon. G-kvant energiyasini o'lchash gazni to'ldirish bilan bog'liq. 1020 keV gacha bo'lgan quvvat uchun P. ning samaradorligi. 80%, kattaroqlari uchun esa Xe talab qilinadi (7-rasm; qarang Gamma nurlanishi

P.S. kichik zarbalarni o'lchash uchun ishlatiladi. tadbirlar. Kimdan Geiger hisoblagichi u monoenergetik energiyani chiqarish qobiliyati bilan ajralib turadi. chuqurlikdan chiziqlar. keng energiya diapazonida uzluksiz taqsimlangan fon fonida radionuklidlar. 1 dan 10 3 keV gacha.

Spektrometr sifatida P. s. pastroq yarimo'tkazgichli detektorlar, ammo ishonchlilik va soddalik, agar yuqori energiya talab qilinmasa, undan foydalanishga imkon beradi. ruxsat. P.S. yarimo'tkazgichli detektor qo'llanilmaydigan ~0,2 keV energiya hududida ishlash imkonini beradi. Ga qaraganda sintillyatsiya detektori P.S. eng yaxshi energiyaga ega. ruxsat, kamroq shovqin, magnit maydonlarga befarq. maydon. P.S. ~10-10 3 K harorat oralig'ida ishlaydi. P.S. o‘rganishda foydalaniladi beta parchalanishi yadrolar (ommaviy hisob-kitoblar), yadrolarning nozik struktura-spektrini, izomerlik holatini o'rganish (qarang. Yadro izomeriyasi ), yadro tomonidan tutilishi aniqlanganda L - elektron (qarang Rays-Evans P., Spark, oqim, proportsional va drift kameralari, L., 1974; Sau1i F., Ko'p simli proportsional va drift kameralarining ishlash tamoyillari, Gen., 1977; 3anevskiy Yu., Elementar zarrachalarning simli detektorlari, M., 1978; Sanada J., Gaz hisoblagichidagi anod simi haqida ko'chkining o'sishi, "Nucl. Instr. and Met.", 1982, v. 196, b. 23; Sau1i F., Detektorlar kabi vaqt proyeksiyasida asosiy jarayonlar, kitobda: Vaqt proyeksiyasi kamerasi 1-seminar., Vankuver, 1983, N.Y., 1984; Yuqori energiyalarda ionlanish niyatlari, M., 1988..